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Der Anspruch in der Implantatprothetik, ein hohes Maß an Qualität bei der Funktionalität und Ästhetik zu erreichen, hat zur Entwicklung verschiedener Implantatsysteme geführt. Deren Komponenten sollten nicht nur belastbar, sondern zugleich möglichst gewebeverträglich sein. Große Bedeutung kommt hier dem Bindeglied zwischen enossalem Implantat und der implantatgetragenen Krone, dem Abutment, zu. Dieses macht zumeist lediglich ein kleines Segment des transmukosalen Übergangs aus, zeigt sich jedoch für multiple Risikofaktoren, die den Langzeiterfolg der Implantatversorgung bedingen, verantwortlich.
Zirkonoxidabutments bestechen durch ihre Ästhetik und sehr gute Gewebeverträglichkeit. Titanabutments sind solchen aus Zirkonoxid mechanisch vor allem durch ihr charakteristisches Verhalten im Bereich der IAV überlegen. Um deren Vorteile zu vereinen, werden Standardabutments aus Titan mit einer individualisierten Zirkonoxidsuprakonstruktion adhäsiv zu einer funktionellen Einheit verbunden. Zur Verklebung dieser Hybridabutments eignen sich moderne Befestigungskomposite. Die Belastbarkeit dieser Verbindung kann durch verschiedene In-vitro-Untersuchungen bestätigt werden. Die Verbundfestigkeit kann durch Parameter wie den Zementspalt oder die Höhe des Titanabutments divergieren. Der Prozess der Verklebung muss einen hydrolysestabilen adhäsiven Verbund im feuchten Milieu der Mundhöhle gewährleisten, ohne die physikalischen Eigenschaften der eingesetzten Komponenten zu verändern.
Die Vermeidung bakterieller Kontamination der Hybridabutments erfolgt durch die Sterilisation im Autoklav. Da die Hybridabutments der semikritischen Risikogruppe der MP zugeordnet werden konnten, wurden diese häufig vor dem klinischen Einsatz jedoch nicht sterilisiert. Die Anwendung eines Sterilisationsverfahrens begünstigt sowohl den Zustand des periimplantären Weichgewebes, als auch die Stabilität der IAV bei Hybridabutments, geht allerdings mit einer thermischen Belastung einher. Verfahren zum Lösen von Klebeverbindungen nutzen die Eigenschaft von Klebstoffen, bei kritischem Wärmeeintrag mit einer Schädigung der Polymermatrix zu reagieren. Daher wurde die Hypothese formuliert, dass die Sterilisation im Autoklav den adhäsiven Verbund schwächen und zu niedrigeren Haftwerten führen könnte.
Zur Beurteilung eines möglichen Einflusses der Sterilisation auf die mechanische Widerstandsfähigkeit der verklebten Hybridabutments wurden mehrere Befestigungskomposite in die Untersuchung miteinbezogen. Es wurden 80 Titanbasen angefertigt und adhäsiv mit Zirkonoxidsuprakonstruktionen befestigt. Bei den fünf Befestigungskompositen handelte es sich um den DTK Kleber (Bredent), G-CEM LinkAce (GC Germany), RelyX Unicem2 (3M Espe AG), Multilink Hybridabutment (Ivoclar Vivadent GmbH) und Panavia F2.0 (Kuraray Medical). Von den fünf Gruppen mit je 16 Prüfkörpern durchlief jeweils die Hälfte eine Sterilisation im Autoklav während die Kontrollgruppe bei Raumtemperatur gelagert wurde. Abschließend wurden die Prüfkörper mit einer Universalprüfmaschine in uniaxialer Richtung bis zum Versagen der Verbindung belastet. Die dabei auftretende Abzugskraft wurde aufgezeichnet und die jeweiligen Werte miteinander verglichen.
Bei der Auswertung lagen statistisch signifikante Unterschiede der Haftwerte zwischen einer Test- und Kontrollgruppe, sowie unter den Befestigungskompositen selbst vor. Die Ergebnisse zeigen eine große Varianz, entkräften aber die formulierte Hypothese, dass eine abschließende Sterilisation im Autoklav zu einer Reduktion der Haftkraft innerhalb der Hybridabutments führen könnte. Die Ergebnisse können im Gegenteil dahingehend interpretiert werden, dass die Widerstandsfähigkeit durch die Sterilisation sogar verstärkt wird. Dies stellt vor dem Hintergrund, dass die Sterilisation neben der Beseitigung einer bakteriellen Kontamination auch Debris reduziert und somit die Passung der Komponenten erhöht, eindeutige Vorteile gegenüber weniger effektiven Aufbereitungsmethoden dar. Die positiven Effekte der Sterilisation auf den Knochenerhalt und das periimplantäre Gewebe überwiegen die potentiellen Nachteile nach derzeitigem Kenntnisstand bei weitem.
Da in der vorliegenden Versuchsreihe jedoch nur die Abzugskräfte in axialer Richtung verglichen wurden und keine künstliche Alterung simuliert wurde, bedarf es weiterer Untersuchungen um die mechanische Belastbarkeit in vivo zu verifizieren.
The Born cross sections of the e+e− → D*+D*− and e+e− → D*+D− processes are measured using e+e− collision data collected with the BESIII experiment at center-of-mass energies from 4.085 to 4.600 GeV, corresponding to an integrated luminosity of 15.7 fb−1. The results are consistent with and more precise than the previous measurements by the Belle, Babar and CLEO collaborations. The measurements are essential for understanding the nature of vector charmonium and charmonium-like states.
We report the first measurements of the absolute branching fractions of D0 → K0 Lϕ, D0 → K0Lη, D0 → K0Lω, and D0 → K0Lη0, by analyzing 2.93 fb−1 of eþe− collision data taken at a center-of-mass energy of 3.773 GeV with the BESIII detector. Taking the world averages of the branching fractions of D0 → K0Sϕ, D0 → K0Sη, D0 → K0Sω, and D0 → K0Sη0, the K0S − K0L asymmetries RðD0; XÞ in these decay modes are obtained. The CP asymmetries in these decays are also determined. No significant CP violation is observed
We report the measurement of the cross sections for e+e−→hadrons at center-of-mass (c.m.) energies from 3.645 to 3.871 GeV. We observe a new resonance R(3810) in the cross sections for the first time, and observe the R(3760) resonance with high significance in the cross sections. The R(3810) has a mass of (3804.5±0.9±0.9) ~MeV/c2, a total width of (5.4±3.5±3.2)~MeV, and an electronic partial width of (19.4±7.4±12.1)~eV. Its significance is 7.7σ. The R(3810) could be interpreted as a hadro-charmonium resonance predicted by Quantum Chromodynamics (QCD). In addition, we measure the mass (3751.9±3.8±2.8) ~MeV/c2, the total width (32.8±5.8±8.7)~MeV, and the electronic partial width (184±75±86)~eV with improved precision for the R(3760). Furthermore, for the R(3780) we measure the mass (3778.7±0.5±0.3) ~MeV/c2 and total width (20.3±0.8±1.7)~MeV with improved precision, and the electronic partial width (265±69±83)~eV. The R(3780) can be interpreted as the 13D1 state of charmonium. Its mass and total width differ significantly from the corresponding fitted values given by the Particle Data Group in 2022 by 7.1 and 3.2 times the uncertainties for ψ(3770), respectively. ψ(3770) has been interpreted as the 13D1 state for 45 years.
We search for an axion-like particle (ALP) a through the process ψ(3686)→π+π−J/ψ, J/ψ→γa, a→γγ in a data sample of (2.71±0.01)×109 ψ(3686) events collected by the BESIII detector. No significant ALP signal is observed over the expected background, and the upper limits on the branching fraction of the decay J/ψ→γa and the ALP-photon coupling constant gaγγ are set at 95% confidence level in the mass range of 0.165≤ma≤2.84GeV/c2. The limits on B(J/ψ→γa) range from 8.3×10−8 to 1.8×10−6 over the search region, and the constraints on the ALP-photon coupling are the most stringent to date for 0.165≤ma≤1.468GeV/c2.
A search has been performed for the semileptonic decays D0→K0SK−e+νe, D+→K0SK0Se+νe and D+→K+K−e+νe, using 7.9 fb−1 of e+e− annihilation data collected at the center-of-mass energy s√=3.773 GeV by the BESIII detector operating at the BEPCII collider. No significant signals are observed, and upper limits are set at the 90\% confidence level of 2.13×10−5, 1.54×10−5 and 2.10×10−5 for the branching fractions of D0→K0SK−e+νe, D+→K0SK0Se+νe and D+→K+K−e+νe, respectively.
We present cross sections for the reaction e+e−→K0SK0L at center-of-mass energies ranging from 3.51 GeV to 4.95 GeV using data samples collected in the BESIII experiment, corresponding to a total integrated luminosity of 26.5 fb−1. The ratio of neutral-to-charged kaon form factors at large momentum transfers (12 GeV2<Q2<25 GeV2) is determined to be 0.21±0.01, which indicates a small but significant effect of flavor-SU(3) breaking in the kaon wave function, and consequently excludes the possibility that flavor-SU(3) breaking is the primary reason for the strong experimental violation of the pQCD prediction |F(π±)|/|F(K±)|=f2π/f2K, where F(π±) and F(K±) are the form factors, and fπ and fK are the decay constants of charged pions and kaons, respectively. We also observe a significant signal for the charmless decay ψ(3770)→K0SK0L for the first time. Within a 1σ contour of the likelihood value, the the branching fraction for ψ(3770)→K0SK0L is determined to be B=(2.63+1.40−1.59)×10−5, and the relative phase between the continuum and ψ(3770) amplitudes is ϕ=(−0.39+0.05−0.10)π. The branching fraction is in good agreement with the S- and D-wave charmonia mixing scheme proposed in the interpretation of the "ρπ puzzle" between J/ψ and ψ(3686) decays.
We search for an axion-like particle (ALP) a through the process ψ(3686)→π+π−J/ψ, J/ψ→γa, a→γγ in a data sample of (2.71±0.01)×109 ψ(3686) events collected by the BESIII detector. No significant ALP signal is observed over the expected background, and the upper limits on the branching fraction of the decay J/ψ→γa and the ALP-photon coupling constant gaγγ are set at 95% confidence level in the mass range of 0.165≤ma≤2.84GeV/c2. The limits on B(J/ψ→γa) range from 8.3×10−8 to 1.8×10−6 over the search region, and the constraints on the ALP-photon coupling are the most stringent to date for 0.165 ≤ ma ≤ 1.468GeV/c2.
Based on e+e− collision data collected at center-of-mass energies from 2.000 to 3.080 GeV by the BESIII detector at the BEPCII collider, a partial wave analysis is performed for the process e+e−→K0SK0Lπ0. The results allow the Born cross sections of the process e+e−→K0SK0Lπ0, as well as its subprocesses e+e−→K∗(892)0K¯0 and K∗2(1430)0K¯0 to be measured. The Born cross sections for e+e−→K0SK0Lπ0 are consistent with previous measurements by BaBar, but with substantially improved precision. The Born cross section lineshape of the process e+e−→K∗(892)0K¯0 is consistent with a vector meson state around 2.2 GeV with a significance of 3.2σ. A Breit-Wigner fit determines its mass as MY=(2164.7±9.1±3.1) MeV/c2 and its width as ΓY=(32.4±21.0±1.8) MeV.
We measured the Born cross sections for the process e+e− → ωη′ at 22 center-of-mass energies from 2.000 to 3.080 GeV with the BESIII detector at the BEPCII collider. We observed a resonant structure with a statistical significance of 9.6σ. A Breit-Wigner fit determines its mass to be MR = (2153 ± 30 ± 31) MeV/c2 and its width to be ΓR = (167 ± 77 ± 7) MeV, where the first uncertainties are statistical and the second are systematic.