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Der Anspruch in der Implantatprothetik, ein hohes Maß an Qualität bei der Funktionalität und Ästhetik zu erreichen, hat zur Entwicklung verschiedener Implantatsysteme geführt. Deren Komponenten sollten nicht nur belastbar, sondern zugleich möglichst gewebeverträglich sein. Große Bedeutung kommt hier dem Bindeglied zwischen enossalem Implantat und der implantatgetragenen Krone, dem Abutment, zu. Dieses macht zumeist lediglich ein kleines Segment des transmukosalen Übergangs aus, zeigt sich jedoch für multiple Risikofaktoren, die den Langzeiterfolg der Implantatversorgung bedingen, verantwortlich.
Zirkonoxidabutments bestechen durch ihre Ästhetik und sehr gute Gewebeverträglichkeit. Titanabutments sind solchen aus Zirkonoxid mechanisch vor allem durch ihr charakteristisches Verhalten im Bereich der IAV überlegen. Um deren Vorteile zu vereinen, werden Standardabutments aus Titan mit einer individualisierten Zirkonoxidsuprakonstruktion adhäsiv zu einer funktionellen Einheit verbunden. Zur Verklebung dieser Hybridabutments eignen sich moderne Befestigungskomposite. Die Belastbarkeit dieser Verbindung kann durch verschiedene In-vitro-Untersuchungen bestätigt werden. Die Verbundfestigkeit kann durch Parameter wie den Zementspalt oder die Höhe des Titanabutments divergieren. Der Prozess der Verklebung muss einen hydrolysestabilen adhäsiven Verbund im feuchten Milieu der Mundhöhle gewährleisten, ohne die physikalischen Eigenschaften der eingesetzten Komponenten zu verändern.
Die Vermeidung bakterieller Kontamination der Hybridabutments erfolgt durch die Sterilisation im Autoklav. Da die Hybridabutments der semikritischen Risikogruppe der MP zugeordnet werden konnten, wurden diese häufig vor dem klinischen Einsatz jedoch nicht sterilisiert. Die Anwendung eines Sterilisationsverfahrens begünstigt sowohl den Zustand des periimplantären Weichgewebes, als auch die Stabilität der IAV bei Hybridabutments, geht allerdings mit einer thermischen Belastung einher. Verfahren zum Lösen von Klebeverbindungen nutzen die Eigenschaft von Klebstoffen, bei kritischem Wärmeeintrag mit einer Schädigung der Polymermatrix zu reagieren. Daher wurde die Hypothese formuliert, dass die Sterilisation im Autoklav den adhäsiven Verbund schwächen und zu niedrigeren Haftwerten führen könnte.
Zur Beurteilung eines möglichen Einflusses der Sterilisation auf die mechanische Widerstandsfähigkeit der verklebten Hybridabutments wurden mehrere Befestigungskomposite in die Untersuchung miteinbezogen. Es wurden 80 Titanbasen angefertigt und adhäsiv mit Zirkonoxidsuprakonstruktionen befestigt. Bei den fünf Befestigungskompositen handelte es sich um den DTK Kleber (Bredent), G-CEM LinkAce (GC Germany), RelyX Unicem2 (3M Espe AG), Multilink Hybridabutment (Ivoclar Vivadent GmbH) und Panavia F2.0 (Kuraray Medical). Von den fünf Gruppen mit je 16 Prüfkörpern durchlief jeweils die Hälfte eine Sterilisation im Autoklav während die Kontrollgruppe bei Raumtemperatur gelagert wurde. Abschließend wurden die Prüfkörper mit einer Universalprüfmaschine in uniaxialer Richtung bis zum Versagen der Verbindung belastet. Die dabei auftretende Abzugskraft wurde aufgezeichnet und die jeweiligen Werte miteinander verglichen.
Bei der Auswertung lagen statistisch signifikante Unterschiede der Haftwerte zwischen einer Test- und Kontrollgruppe, sowie unter den Befestigungskompositen selbst vor. Die Ergebnisse zeigen eine große Varianz, entkräften aber die formulierte Hypothese, dass eine abschließende Sterilisation im Autoklav zu einer Reduktion der Haftkraft innerhalb der Hybridabutments führen könnte. Die Ergebnisse können im Gegenteil dahingehend interpretiert werden, dass die Widerstandsfähigkeit durch die Sterilisation sogar verstärkt wird. Dies stellt vor dem Hintergrund, dass die Sterilisation neben der Beseitigung einer bakteriellen Kontamination auch Debris reduziert und somit die Passung der Komponenten erhöht, eindeutige Vorteile gegenüber weniger effektiven Aufbereitungsmethoden dar. Die positiven Effekte der Sterilisation auf den Knochenerhalt und das periimplantäre Gewebe überwiegen die potentiellen Nachteile nach derzeitigem Kenntnisstand bei weitem.
Da in der vorliegenden Versuchsreihe jedoch nur die Abzugskräfte in axialer Richtung verglichen wurden und keine künstliche Alterung simuliert wurde, bedarf es weiterer Untersuchungen um die mechanische Belastbarkeit in vivo zu verifizieren.
The Born cross sections of the e+e− → D*+D*− and e+e− → D*+D− processes are measured using e+e− collision data collected with the BESIII experiment at center-of-mass energies from 4.085 to 4.600 GeV, corresponding to an integrated luminosity of 15.7 fb−1. The results are consistent with and more precise than the previous measurements by the Belle, Babar and CLEO collaborations. The measurements are essential for understanding the nature of vector charmonium and charmonium-like states.
A search has been performed for the semileptonic decays D0→K0SK−e+νe, D+→K0SK0Se+νe and D+→K+K−e+νe, using 7.9 fb−1 of e+e− annihilation data collected at the center-of-mass energy s√=3.773 GeV by the BESIII detector operating at the BEPCII collider. No significant signals are observed, and upper limits are set at the 90\% confidence level of 2.13×10−5, 1.54×10−5 and 2.10×10−5 for the branching fractions of D0→K0SK−e+νe, D+→K0SK0Se+νe and D+→K+K−e+νe, respectively.
We present cross sections for the reaction e+e−→K0SK0L at center-of-mass energies ranging from 3.51 GeV to 4.95 GeV using data samples collected in the BESIII experiment, corresponding to a total integrated luminosity of 26.5 fb−1. The ratio of neutral-to-charged kaon form factors at large momentum transfers (12 GeV2<Q2<25 GeV2) is determined to be 0.21±0.01, which indicates a small but significant effect of flavor-SU(3) breaking in the kaon wave function, and consequently excludes the possibility that flavor-SU(3) breaking is the primary reason for the strong experimental violation of the pQCD prediction |F(π±)|/|F(K±)|=f2π/f2K, where F(π±) and F(K±) are the form factors, and fπ and fK are the decay constants of charged pions and kaons, respectively. We also observe a significant signal for the charmless decay ψ(3770)→K0SK0L for the first time. Within a 1σ contour of the likelihood value, the the branching fraction for ψ(3770)→K0SK0L is determined to be B=(2.63+1.40−1.59)×10−5, and the relative phase between the continuum and ψ(3770) amplitudes is ϕ=(−0.39+0.05−0.10)π. The branching fraction is in good agreement with the S- and D-wave charmonia mixing scheme proposed in the interpretation of the "ρπ puzzle" between J/ψ and ψ(3686) decays.
We search for the semi-leptonic decays Λ + c → Λπ+π−e+νe and Λ + c → pK0 Sπ−e+νe in a sample of 4.5 fb−1 of e+e− annihilation data collected in the center-of-mass energy region between 4.600 GeV and 4.699 GeV by the BESIII detector at the BEPCII. No significant signals are observed, and the upper limits on the decay branching fractions are set to be B(Λ+c → Λπ+π−e+νe ) < 3.9 × 10−4 and B(Λ + c → pK0Sπ−e+νe ) < 3.3 × 10−4 at the 90% confidence level, respectively.
Based on 4.5 fb−1 data taken at seven center-of-mass energies ranging from 4.600 to 4.699 GeV with the BESIII detector at the BEPCII collider, we measure the branching fractions of Λ + c → Σ + + hadrons relative to Λ + c → Σ +π +π −. Combining with the world average branching fraction of Λ + c → Σ +π +π −, their branching fractions are measured to be (0.377 ± 0.042 ± 0.020 ± 0.021)% for Λ + c → Σ +K+K−, (0.200 ± 0.023 ± 0.011 ± 0.011)% for Λ + c → Σ+K+π−, (0.414 ± 0.080 ± 0.030 ± 0.023)% for Λ + c → Σ +φ and (0.197 ± 0.036 ± 0.009 ± 0.011)% for Λ + c → Σ +K+K−(non-φ). In all the above results, the first uncertainties are statistical, the second are systematic and the third are from external input of the branching fraction of Λ + c → Σ +π +π −. Since no signal for Λ + c → Σ +K+π−π 0 is observed, the upper limit of its branching fraction is determined to be 0.13% at the 90% confidence level.
With data samples collected with the BESIII detector at seven energy points at √s = 3.68 − 3.71 GeV, corresponding to an integrated luminosity of 333 pb−1, we present a study of the Λ transverse polarization in the e+e− → ΛΛ¯ reaction. The signifcance of polarization by combining the seven energy points is found to be 2.6σ including the systematic uncertainty, which implies a non-zero phase between the transition amplitudes of the ΛΛ¯ helicity states. The modulus ratio and the relative phase of EM-psionic form factors combined with all energy points are measured to be RΨ = 0.71+0.10−0.10 ± 0.03 and ∆ΦΨ = 23+8.8−8.0 ± 1.6◦, where the frst uncertainties are statistical and the second systematic.
The cross sections of the 𝑒+𝑒−→𝜙𝜂′ process at center-of-mass energies from 3.508 to 4.951 GeV are measured with high precision using 26.1 fb−1 data collected with the BESIII detector operating at the BEPCII storage ring. The cross sections are of the order of a few picobarn and decrease as the center-of-mass energy increases as 𝑠−𝑛/2 with 𝑛=4.35±0.14. This result is in agreement with the Nambu-Jona-Lasinio model prediction of 𝑛=3.5±0.9. In addition, the charmless decay 𝜓(3770)→𝜙𝜂′ is searched for by fitting the measured cross sections, yet no significant signal is observed. The upper limit of ℬ(𝜓(3770)→𝜙𝜂′) at the 90% confidence level is determined to be 2.3×10−5.
We report a search for a dark photon using 14.9~fb−1 of e+e− annihilation data taken at center-of-mass energies from 4.13 to 4.60~GeV with the BESIII detector operated at the BEPCII storage ring. The dark photon is assumed to be produced in the radiative annihilation process of e+e− and to predominantly decay into light dark matter particles, which escape from the detector undetected. The mass range from 1.5 to 2.9~GeV is scanned for the dark photon candidate, and no significant signal is observed. The mass dependent upper limits at the 90% confidence level on the coupling strength parameter ϵ for a dark photon coupling with an ordinary photon vary between 1.6×10−3 and 5.7×10−3.