530 Physik
Refine
Year of publication
Document Type
- Article (1960)
- Preprint (1307)
- Doctoral Thesis (592)
- Conference Proceeding (242)
- diplomthesis (101)
- Bachelor Thesis (75)
- Master's Thesis (61)
- Contribution to a Periodical (56)
- Part of Periodical (36)
- Diploma Thesis (34)
Keywords
- Kollisionen schwerer Ionen (47)
- heavy ion collisions (44)
- LHC (25)
- Quark-Gluon-Plasma (25)
- Heavy Ion Experiments (21)
- equation of state (19)
- quark-gluon plasma (19)
- BESIII (16)
- QCD (16)
- Relativistic heavy-ion collisions (16)
Institute
- Physik (4269)
- Frankfurt Institute for Advanced Studies (FIAS) (1391)
- Informatik (978)
- Präsidium (70)
- MPI für Biophysik (43)
- ELEMENTS (40)
- Biochemie und Chemie (18)
- Helmholtz International Center for FAIR (12)
- Biochemie, Chemie und Pharmazie (11)
- Geowissenschaften (9)
The regeneration of hadronic resonances is discussed for heavy ion collisions at SPS and SIS-300 energies. The time evolutions of Delta, rho and phi resonances are investigated. Special emphasize is put on resonance regeneration after chemical freeze-out. The emission time spectra of experimentally detectable resonances are explored.
The influence of the isospin-independent, isospin- and momentum-dependent equation of state (EoS), as well as the Coulomb interaction on the pion production in intermediate energy heavy ion collisions (HICs) is studied for both isospin-symmetric and neutron-rich systems. The Coulomb interaction plays an important role in the reaction dynamics, and strongly influences the rapidity and transverse momentum distributions of charged pions. It even leads to the pi- pi+ ratio deviating slightly from unity for isospin-symmetric systems. The Coulomb interaction between mesons and baryons is also crucial for reproducing the proper pion flow since it changes the behavior of the directed and the elliptic flow components of pions visibly. The EoS can be better investigated in neutron-rich system if multiple probes are measured simultaneously. For example, the rapidity and the transverse momentum distributions of the charged pions, the pi- pi+ ratio, the various pion flow components, as well as the difference of pi+-pi- flows. A new sensitive observable is proposed to probe the symmetry potential energy at high densities, namely the transverse momentum distribution of the elliptic flow difference [Delta v_2^pi+ - pi-(p_t rm c.m.].
We compare multiplicities as well as rapidity and transverse momentum distributions of protons, pions and kaons calculated within presently available transport approaches for heavy ion collisions around 1 AGeV. For this purpose, three reactions have been selected: Au+Au at 1 and 1.48 AGeV and Ni+Ni at 1.93 AGeV.
It is investigated whether canonical suppression associated with the exact conservation of an U(1)-charge can be reproduced correctly by current transport models. Therefore a pion-gas having a volume-limited cross section for kaon production and annihilation is simulated within two different transport prescriptions for realizing the inelastic collisions. It is found that both models can indeed dynamically account for the canonical suppression in the yields of rare strange particles.
Longitudinal hadron spectra from proton-proton (pp) and nucleus-nucleus (AA) collisions from E_lab= 2 AGeV to sqrt s=200 AGeV are investigated. The widths of the rapidity spectra for various particle species increases monotonously with energy. The present calculation indicates no sign of a step like behaviour as excepted from the Kaon transverse mass systematics. For Pions, the transport simulation is consistent with a Landau type scaling of the rapidity widths, both in central AA reactions and in pp collisions. However, other hadron species do not follow the Landau scaling. The present model predicts a decreasing rapidity width with particle mass for newly produced particles, not supporting a Landau type flow interpretation.
Transverse hadron spectra from proton-proton, proton-nucleus and nucleus-nucleus collisions from 2 AGeV to 21.3 ATeV are investigated within two independent transport approaches (HSD and UrQMD). For central Au+Au (Pb+Pb) collisions at energies above E lab ~ 5 AGeV, the measured K +- transverse mass spectra have a larger inverse slope parameter than expected from the default calculations. The additional pressure - as suggested by lattice QCD calculations at finite quark chemical potential mu q and temperature T - might be generated by strong interactions in the early pre-hadronic/partonic phase of central Au+Au (Pb+Pb) collisions. This is supported by a non-monotonic energy dependence of v2/pT in the present transport model.
Within the ADD-model, we elaborate an idea by Vacavant and Hinchliffe and show quantitatively how to determine the fundamental scale of TeV-gravity and the number of compactified extra dimensions from data at LHC. We demonstrate that the ADD-model leads to strong correlations between the missing E_T in gravitons at different center of mass energies. This correlation puts strong constraints on this model for extra dimensions, if probed at sqr s=5.5 TeV and sqrt s=14 TeV at LHC.
The cumulant method is applied to study elliptic flow (v_2) in Au+Au collisions at sqrt s=200 AGeV, with the UrQMD model. In this approach, the true event plane is known and both the non-flow effects and event-by-event spatial (epsilon) and v_2 fluctuations exist. Qualitatively, the hierarchy of v_2 's from two, four and six-particle cumulants is consistent with the STAR data, however, the magnitude of v_2 in the UrQMD model is only 60% of the data. We find that the four and six-particle cumulants are good measures of the real elliptic flow over a wide range of centralities except for the most central and very peripheral events. There the cumulant method is affected by the v_2 fluctuations. In mid-central collisions, the four and six-particle cumulants are shown to give a good estimation of the true differential v_2, especially at large transverse momentum, where the two-particle cumulant method is heavily affected by the non-flow effects.
We predict transverse and longitudinal momentum spectra and yields of rho 0 and omega mesons reconstructed from hadron correlations in C+C reactions at 2~AGeV. The rapidity and pT distributions for reconstructable rho 0 mesons differs strongly from the primary distribution, while the omega's distributions are only weakly modified. We discuss the temporal and spatial distributions of the particles emitted in the hadron channel. Finally, we report on the mass shift of the rho 0 due to its coupling to the N*(1520), which is observable in both the di-lepton and pi pi channel. Our calculations can be tested with the Hades experiment at GSI, Darmstadt.
Trapping black hole remnants
(2005)
Large extra dimensions lower the Planck scale to values soon accessible. The production of TeV mass black holes at the LHC is one of the most exciting predictions. However, the final phases of the black hole's evaporation are still unknown and there are strong indications that a black hole remnant can be left. Since a certain fraction of such objects would be electrically charged, we argue that they can be trapped. In this paper, we examine the occurrence of such charged black hole remnants. These trapped remnants are of high interest, as they could be used to closely investigate the evaporation characteristics. Due to the absence of background from the collision region and the controlled initial state, the signal would be very clear. This would allow to extract information about the late stages of the evaporation process with high precision.
The recently proposed baryon-strangeness correlation (C_BS) is studied with a string-hadronic transport model (UrQMD) for various energies from E_lab=4 AGeV to \sqrt s=200 AGeV. It is shown that rescattering among secondaries can not mimic the predicted correlation pattern expected for a Quark-Gluon-Plasma. However, we find a strong increase of the C_BS correlation function with decreasing collision energy both for pp and Au+Au/Pb+Pb reactions. For Au+Au reactions at the top RHIC energy (\sqrt s=200 AGeV), the C_BS correlation is constant for all centralities and compatible with the pp result. With increasing width of the rapidity window, C_BS follows roughly the shape of the baryon rapidity distribution. We suggest to study the energy and centrality dependence of C_BS which allow to gain information on the onset of the deconfinement transition in temperature and volume.
We analyze longitudinal pion spectra from E_lab= 2AGeV to sqrt s_NN=200GeV within Landau's hydrodynamical model. From the measured data on the widths of the pion rapidity spectra, we extract the sound velocity c_s in the early stage of the reactions. It is found that the sound velocity has a local minimum (indicating a softest point in the equation of state, EoS) at E_beam=30AGeV. This softening of the EoS is compatible with the assumption of the formation of a mixed phase at the onset of deconfinement.
Die folgenden Seiten enthalten die Folien des Vortrags "Higher-Order-Mode Koppler als Beam Position Monitor" gehalten im IAP-Winterseminar in Riezlern am 26.2.1998 von Claudius Peschke. Die Seiten sind imGIF-Format Version 89a mit 72 dpi gespeichert. Folie Nummer 16 zeigt einige Momentaufnahmen aus einer MAFIA Zeitbereichsberechnung eines Bunch-Durchflugs durch die SBLC Kopplerzelle. Die Ergebnisse sind zusätzlich auch als kompletter Film mit allen Zeitschritten verfügbar. Der Film ist als animated GIF-Format in zwei verschiedenen Auflösungen gespeichert.
Mikrowellen-Linearbeschleuniger arbeiten im allgemeinen mit einer geringen Stoßfrequenz. Um dennoch eine gute Luminosität zu erreichen, ist es erforderlich, eine große Teilchenzahl pro Bunch und einen sehr kleinen Strahlquerschnitt am Kollisionspunkt zu erreichen. Vor dem Hauptbeschleuniger sorgen entsprechende Quellen und die Dämpfungsringe für eine geringe Emittanz. Im Idealfall werden die Teilchenpakete vom Hauptbeschleuniger ausschließlich longitudinal beschleunigt. Bedingt durch höhere Moden kann es hier jedoch zum BBU (siehe Abschnitt 1.2) mit einer Verschlechterung der Strahlqualität oder gar Strahlverlust kommen. Dieser Effekt wird umso stärker, je größer die Teilchenzahl pro Bunch ist. Um den Einsatzpunkt für den BBU quantitativ zu bestimmen, ist es erforderlich, die Shuntimpedanzen der Störmoden zu kennen [1, 2]. Ziel dieser Arbeit war es, die Shuntimpedanzen aller Moden der ersten drei Pass-Bänder zu bestimmen. Hierzu wurde ein weitgehend automatisierter Störkörper-Meßstand mit zugehöriger Schrittmotorsteuerung und Steuerprogramm aufgebaut, der es ermöglicht, eine große Zahl von Meßpunkten aufzunehmen und so die statistischen Fehler klein zu halten. Die Messungen der Monopol-Moden wurde nicht-resonant in Transmission durchgeführt. Die Messungen der Dipol-Moden erfolgten mit der nicht-resonanten zwei-Störkörper-Methode in Transmission. Diese Methode macht Störkörpermessungen auch an Moden möglich, die ein überwiegend transversales elektrisches Feld haben. Aus den Meßdaten wurden die Gütefaktoren und Shuntimpedanzen ohne Phasenfaktor sowie nach Rekonstruktion der Phasensprünge die Shuntimpedanzen mit Phasenfaktor und die Transittime-Faktoren berechnet. Hierzu wurde ein Satz von Auswertungs-Programmen geschrieben. Parallel zu den Messungen wurden alle gesuchten Größen auch numerisch mit dem Programm MAFIA berechnet. Bei den Monopol-Moden zeigte sich eine gute Übereinstimmung zwischen Messung und numerischer Rechnung bei den Gütefaktoren und den longitudinalen Shuntimpedanzen ohne Phasenfaktor. Die Bestimmung der longitudinalen Shuntimpedanzen mit Phasenfaktor durch Rekonstruktion der Phasensprünge funktioniert bei großen Transittime- Faktoren gut. Bei sehr kleinen Transittime-Faktoren ist mit diesem Verfahren nur noch die Aussage möglich, daß die longitudinalen Shuntimpedanzen mit Phasenfaktor bzw. der Transittime-Faktor klein sind. Die genauen Werte hängen stark von kleinen Fehlern sowohl bei der Messung als auch in der Geometrie der Cavity ab. Moden mit sehr kleinem Transittime-Faktor beeinflussen den Strahl jedoch nicht wesentlich, so daß diese qualitative Angabe ausreichend ist. Von den Moden des TM01-Pass-Bandes hat nur die Beschleuniger-Mode einen großen Transittime-Faktor. Alle anderen Moden haben einen erheblich kleineren Transittime-Faktor. Bei den Dipol-Moden des zweiten und dritten Pass-Bandes zeigte sich eine Aufspaltung in zwei azimutale Polarisationsrichtungen, was auf einen kleinen Geometriefehler der Cavity schließen läßt. Die Polarisationsrichtung dreht sich vom einen zum anderen Ende der Cavity um etwa 10°. Da es sich um eine kleine Abweichung handelt, wurden die weiteren Messungen nur für eine der beiden Polarisationsrichtungen durchgeführt. Im TE/TM-Dipol-Pass-Band gibt es mehrere Moden, die wegen ihrer recht hohen transversalen Shuntimpedanz mit Phasenfaktor als Störmoden in Frage kommen. Die numerisch berechneten Werte stimmen bei diesen Moden relativ gut mit den gemessenen Werten überein. Wie schon bei den Monopol-Moden weichen die Werte für die Moden mit geringem Transittime-Faktor voneinander ab. Am TE-artigen Ende des Pass-Bandes werden die gemessenen Werte aufgrund der begrenzten Selektivität ungenau. Es ist allerdings zu bedenken, daß die gleichen kleinen Geometriefehler, die eine Polarisation bewirkt haben, auch für die Abweichungen bei den kleinen Transittime-Faktoren verantwortlich sein können. Im TM/TE-Dipol-Pass-Band ist die transversale Shuntimpedanz ohne Phasenfaktor bei allen Moden größer als im TE/TM-Pass-Band. Auch hier haben mehrere der Moden eine hohe transversale Shuntimpedanz mit Phasenfaktor. Die numerischen Berechnungen stimmen für dieses Pass-Band besser mit den Messungen überein als im TE/TM-Pass- Band. Mit den gemessenen Werten ist es möglich, den Einsatzpunkt für den BBU unter Berücksichtigung aller Moden der ersten drei Pass-Bänder zu bestimmem. Für den späteren Einsatz im Beschleuniger ist geplant, die Cavities mit zwei HOM-Dämpfern an den Enden auszustatten. Mit den gemessenen Werten kann berechnet werden, wie groß die Wirkung der Dämpfer sein muß, um bei dem vorgesehenen Strahl einen BBU-freien Betrieb zu ermöglichen. Bei der Vermessung der weiteren Pass-Bänder gibt es noch mehrere Probleme zu lösen. Zum einen überlappen bei den höheren Moden die Bänder einander. Dies erschwert die Identifikation der Moden bei der Messung. Zum anderen gelangt man schnell zu Frequenzen, die oberhalb der jeweiligen Cut-Off-Frequenz für den entsprechender Wellentyp im Strahlrohr liegen. Moden oberhalb Cut-Off können über mehrere Cavities miteinander koppeln und dabei neue Moden über viele Cavities ausbilden. Um die Gefährlichkeit dieser Moden für die Strahlqualität zu untersuchen, ist es erforderlich, die Übertragungscharakteristik (S-Parameter) der gesamten Cavity mit Strahlrohren zu bestimmen. An solchen Messungen wird bereits gearbeitet. Ein anderer Punkt, der näher zu untersuchen wäre, ist der Einfluß kleiner mechanischer Veränderungen auf die transversalen Shuntimpedanzen der Störmoden. Die TESLACavity ist mechanisch relativ instabil. Solche Veränderungen können daher schon durch die elekromagnetischen Kräfte der gepulsten Beschleuniger-Mode auftreten.